20世紀(jì)70年代以來，高梯度磁分離技術(shù)在微細(xì)粒物料分離 域嶄露頭角，引起各國(guó)有關(guān)部門的重視。實(shí)現(xiàn)高梯度磁分離的 鍵在于采用能產(chǎn)生高磁場(chǎng)梯度的鋼毛介質(zhì)，因此，揭示各種鋼 介質(zhì)的磁場(chǎng)分布特性，是深入研究高梯度磁分離理論的基礎(chǔ)。 用聚磁鋼毛的切面呈矩形、圓形和橢圓形。國(guó)外學(xué)者曾用解析對(duì)單絲圓切面鋼毛的磁場(chǎng)特性做了較詳細(xì)的研究［1］，并在此基上建立各種理論數(shù)學(xué)模型2］［3］，用以研究高梯度磁捕集過程的質(zhì)。然而，上述研究都以圓切面鋼毛為對(duì)象，沒有考慮介質(zhì)切面形狀效應(yīng)，而且都是局限于對(duì)孤立的單絲介質(zhì)的研究，沒有涉實(shí)用中多絲鋼毛介質(zhì)間的相互影響所引起的磁場(chǎng)特性的變化。 優(yōu)化礦漿性質(zhì)主要是通過調(diào)節(jié)礦漿 pH等礦漿電化學(xué)性質(zhì)來 調(diào)節(jié)顆粒間或顆粒與磁介質(zhì)間的相互作用勢(shì)能，使礦漿體系達(dá)到 適于分選的某種狀態(tài)，如磁絮凝、選擇性團(tuán)聚和穩(wěn)定的分散狀 態(tài)等。 例如，通過調(diào)節(jié)礦漿性質(zhì)使顆粒間作用能的排斥力項(xiàng)的相互 作用能占優(yōu)勢(shì)，顆粒便不能團(tuán)聚，并且被阻止捕收在預(yù)先由附著 礦粒所覆蓋的磁介質(zhì)上。當(dāng)?shù)V漿 pH適宜時(shí)，可使得排斥能與吸 引能相對(duì)可以忽略，則顆粒將在磁介質(zhì)間絮凝，并且捕集在磁介 質(zhì)上的幾率將增加。如pH=5.6時(shí)，赤鐵礦表面電位為零，此時(shí) 赤鐵礦顆粒能有效絮凝，已被粒子覆蓋的聚磁介質(zhì)上能使待回收 的粒子有效沉積，已捕收的粒子的聚集狀態(tài)能對(duì)剪切力有較高的 抵抗力。試驗(yàn)結(jié)果也證實(shí)了這點(diǎn)，當(dāng)pH=5.3時(shí)，磁性產(chǎn)品產(chǎn)率 達(dá)大，尾礦品位低 為了確定鐵鎧中的磁路長(zhǎng)度LT，需確定鐵鎧的各部分尺寸。 對(duì)于圖1所示圓柱形螺線管，其上蓋（或下底）厚度可根據(jù)磁 連續(xù)性原理確定，即 3） 中：Hd———導(dǎo)體所占環(huán)狀空間的磁場(chǎng)強(qiáng)度； BT———鐵鎧內(nèi)的磁感強(qiáng)度，一般按小于材料的飽和值 選?。?h———鐵鎧上蓋（或下底）厚度。 Hd值在環(huán)狀空間的內(nèi)緣等于 Hδ，其由內(nèi)緣到外緣隨著線圈 數(shù)的減少而減少，至外緣時(shí)，Hd等于零。圖 2是根據(jù) 86× 70螺線管導(dǎo)體端面上各點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的測(cè)定值繪制的。 根據(jù)場(chǎng)強(qiáng)按直線變化的規(guī)律，Hd可由下式確定，即

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